Повторюємо математику

Повторюємо математику - готуємося до навчання

Скоро 1 вересня

  Математика: виділяємо повний квадрат (для тих, хто не дружить з похідною). Вміння робити дані математичні перетворення особливо цінні при розв'язуванні задач з фізики на дослідження максимуму та мінімуму.

Айнштайн

Айнштайн - Ваш одноліток

Вчений з гумором.

   Багато двієчників втішають себе думкою про те, що Альберт Айнштайн - великий фізик, автор знаменитої теорії відносності, нобелівський лауреат - в дитинстві теж був двієчником.

А чи правда це?

Краще всяких слів говорять факти. Отже, перед вами атестат зрілості Альберта Айнштайна, отриманий ним в кантональній школі Арау (Швейцарія) у вересні 1896 р. в віці 17 років (оцінки виставлялися за шестибальною системою).

 

Доказ: Айнштайн - чудовий учень.

ДКР "ЛІТО"

ДКР "ЛІТО"№3 (11-й клас)

Завдання оформити згідно правил оформлення задач. Термін здачі - перший урок фізики у 10-му класі. Задачі написати в порядку зростання номерів. Збірник - "ЗАДАЧИ ПО ФИЗИКЕ.Учебное пособие. Под ред. О.Я.Савченко."

ДКР 1:      6.2.13; 6.2.14; 6.3.16; 6.3.34; 6.4.12; 6.4.13; 6.4.16; 6.4.17; 6.5.1; 6.5.2; 6.5.6;  6.5.7

ДКР 2:      6.5.8; 6.5.11; 6.5.12; 6.5.13; 6.5.15; 6.5.18; 6.5.19; 6.5.20; 6.5.25; 6.5.27; 6.5.28; 6.5.30

ДКР 3:      6.6.2; 6.6.3; 6.6.4; 6.6.8; 6.6.16; 6.6.17; 6.6.18; 6.6.19; 6.6.20; 6.6.21; 6.6.24; 6.6.27

ДКР 4:      7.1.2; 7.1.3; 7.1.4; 7.1.6; 7.1.8; 7.1.12; 7.1.14; 7.1.16; 7.1.22; 7.1.23; 7.1.24; 7.1.25

ДКР 5:      7.4.24; 7.4.26; 7.4.28; 7.4.29; 7.4.30; 7.4.33; 7.4.35; 8.3.46; 8.3.47; 8.3.48; 8.4.1; 8.4.2

Електричний струм

Електричний струм. Закон Ома. Паралельне та послідовне з'єднання провідників.

Мал. 1 Електричний струм в металевому провіднику

   Якщо  ізольований провідник помістити в електричне поле  Е. то на вільні носії заряду q в провіднику діятиме сила  F = qE. В результаті в провіднику виникне короткочасне переміщення вільних зарядів. Цей процес закінчиться тоді, коли власне електричне поле зарядів, яке зя’вляється на поверхні провідника, скомпенсує повністю зовнішнє поле. Результуюче електростатичне поле всередині провідника дорівнює нулеві.

Однак, в провідниках може при певних умовах виникнути неперервний впорядкований рух вільних носіїв електричного заряду. Такий рух називається електричним струмом. За напрям електричного струму прийняли напрям руху додатних вільних носіїв заряду. Щоб в провіднику протікав електричний струм, потрібно в ньому створити електричне поле.

Кількісною мірою електричного струму служить сила струму I – скалярна фізична величина, яка дорівнює заряду, який переноситься через поперечний переріз провідника (мал. 1) за одиницю часу:

I = Δq/Δt.

Конспекти

Вчимо фізику краще

Електричний струм.  Опорні конспекти.

Враховуючи досвід навчання учнів в 10-му класі (власне відсутність бажання навчатися) подальший процес здобування знань буде змінено - будемо гризти граніт науки по-новому.

На урок учні повинні прийти з власноруч переписаним конспектом у зошиті з лекцій з фізики.

Енергія електричного поля

Енергія електричного поля

Досвід показує, що заряджений конденсатор має запас енергії.

Енергія зарядженого конденсатора дорівнює роботі зовнішніх сил, яку потрібно виконати, щоб зарядити конденсатор.

Процес зарядки конденсатора можна представити як послідовне перенесення достатньо малих порцій заряду Δq > 0 з одної обкладки конденсатора на другу (мал. 1). При цьому одна обкладка поволі зарядиться додатнім зарядом, а друга – від’ємним. Оскільки кожна порція переноситься в умовах, коли на обкладках вже є деякий заряд q, а між ними існує деяка різниця потенціалів 

 U = q/C  

 при перенесенні кожної порції Δq зовнішні сили повинні виконати роботу:

ΔА = UΔq = qΔq/C

Мал. 1 Процес зарядки конденсатора

Енергія W_e конденсатора ємності C, зарядженого зарядом Q, може бути знайдена шляхом інтегрування цього виразу в межах от 0 до Q: 

W_e = A = Q²/2C

Діелектрики у зовнішньому електричному полі

Діелектрики. Поляризація діелектриків

  При внесенні діелектрика в зовнішнє електричне поле Е₀ в ньому виникає перерозподіл зарядів, які входять до складу атомів або молекул. В результаті такого перерозподілу на поверхні діелектричного зразка появляються надлишкові нескомпенсовані зв’язані заряди. Всі заряджені частинки, які утворюють макроскопічні зв’язані заряди, як і раніше входять до складу своїх атомів.

Звязані заряди створюють електричне поле Е’ яке всередині діелектрика направлено противополежно вектору напруженості Е₀  зовнішнього поля. Цей процес називають поляризацією діелектрика. В результаті повне електричне поле 

Е = Е₀ + Е’  

всередині діелектрика виявляється по модулю меншим зовнішнього поля. 

Фізична величина, яка дорівнює відношенню модуля напруженості Е₀ зовнішнього електричного поля в вакуумі до модуля напруженості Е повного поля в однорідному діелектрику, називають діелектричною проникністю речовини. 

ε = Е₀/Е

Існує декілька механізмів поляризації діелектриків. Основними з них є орієнтаційна і електронна поляризації. Ці механізми проявляються зазвичай при поляризації газоподібних, рідинних і деяких твердотільних діелектриків.